基于单一材料的新型维材料异质结的替代方法

基于单一材料的新型维材料异质结的替代方法

01 引言

本研究通过第一性原理计算，使用了三种不同的方法对 GANR 的电子性质进行了调制，并研究了由其所构造的二维材料异质结的输运性质。通过有效地调控纳米孔的形状、纳米带的宽度和杂质的掺杂位点及浓度，可以同时实现具有 I 型和 II 型带阶匹配的二维材料异质结。本研究分别计算了两种典型的 I 型和 II 型二维材料异质结的输运特性。结果表明，2DLH 的 I-V 特性与基于带阶匹配的结果非常一致。我们的研究结果提出了一种基于单一材料的新型维材料异质结的替代方法，在高性能电子器件中具有极高的应用潜力。

02 成果简介

03 图文导读

本研究选取了具有 I 型和 II 型带阶匹配的异质结构结构并构建器件模型，研究了其输运性质。基于 GANR 所构建的具有 I 型和 II 型带阶匹配的异质结构器件示意图如图 1 所示。器件由三部分构成：左右电极，中心区以及缓冲层。其中， 中心区为异质结的主要结构，包括由 15-GANR-I/13-GANR-I 构成的具有 I 型带阶匹配的异质结和 11-GANR-I/13-GANR-I1B-1 构成的具有 II 型带阶匹配的异质结器件，分别如图 1 （a， b）所示。而电极材料则选取了随不同宽度变化均保持金属性的 ZGNR，如图 1 中蓝色和橙色方块所示。所有位于边缘处的 C 悬挂键均被H 原子钝化，从而防止额外磁性的引入。电极的宽度选取为和与之相连的中心区的 GANR 相同的数值。此外，在左右电极和中心区之间均连接了 2 个周期的Zigzag 石墨烯纳米带（Zigzag Graphene Nanoribbon，ZGNR）作为缓冲层以保证中心区和电极处电势变化的连续性及计算的准确性。

图 1 基于 GANR 所构建的具有 I 型和 II 型带阶匹配的异质结构器件示意图。（a）15-GANR-I/13-GANR-I；（b）11-GANR-I/13-GANR-I1B-1

图 2 15-AGANR-I/13-AGANR-I 和 11-AGANR-I/13-AGANR-I1B-1 在实空间中的局部态密度

15-GANR-I/13-GANR-I 的能带结构示意图如图 3（a）所示。由于 15-GANR-I 具有较高的费米能级，因此电子会从 15-GANR-I 扩散到 13-GANR-I。与此同时， 在 15-GANR-I 和 13-GANR-I 的界面处会分别形成正的和负的空间电荷区，该空间电荷区会形成内建电场阻止电荷的进一步扩散。最终，二者达到平衡。由于内建电场的存在，使得 15-GANR-I 和 13-GANR-I 的能带在界面处在附加电势的作用下分别向上和向下弯曲。能带弯曲的总能量差可通过如公式（1-2）计算得到：

式中，VD 是接触电位差；VD1 和 VD2 分别是接触的两半导体的内建电场大小。经过计算，15-GANR-I/13-GANR-I 的能带弯曲值为 0.464 eV。

图 3 二维材料异质结接触面处的能带结构示意图及器件输运计算得到的电流-电压曲线。（a， b）15-GANR-I/13-GANR-I；（c， d）11-GANR-I/13-GANR-I1B-1

计算得到电流-电压曲线及相应的电压下的整流比分别如图 3。对于 15- GANR-I/13-GANR-I，如图 3（b）所示。当对体系施加正向偏置电压时，左侧电极电势变低，右侧电极电势变高，二者之间的差值即为所加电压的数值。当偏置电压较小时，器件右侧，即 13-GANR-I 中导带的电子由于在左侧的 15-GANR-I 中

没有空的未占据态，无法实现隧穿形成电流，因此其电流大小基本保持为 0。直到偏置电压大于 EC1 和 EV2 之差，即 EC1−EV2=1.492 eV 之后，15-GANR-I 才有空带提供电子占据。此时，电子才可以从右侧隧穿到左侧形成电流，其隧穿通道如图 3（a）中蓝色虚线箭头所示。同样的，当对体系施加反向偏置电压时，EC2 和 EV1 的差为 EC2−EV1 =1.355 eV，相应的电子隧穿路径如图 3（a）中橙色虚线箭头所示。从图 3（b）中可以清楚地看到，15-GANR-I/13-GANR-I 异质结器件的正向开启电压和负向开启电压分别为 1.6 V 和 1.4 V，与带阶匹配的结果一致。

同样，对于如图 3（c）所示的 11-GANR-I/13-GANR-I1B-1，由于 11-GANR-I 的费米能级高于 13-GANR-I1B-1，电子会从左侧扩散到右侧，形成一个空间电荷区域。由于 B 原子的掺杂使得 13-GANR-I1B-1 的费米能级低于价带，因此在价带顶附近有额外的空带允许电子占据。因此，在正负偏置电压下均能产生一个较小的电流，如图 3（d）所示。当施加负电压时，电场与空间电荷区域相反。随着偏置电压继续增加，尽管应用电场可以克服空间电荷区域的电场，然而右边的材料没有其他空带供电子占据，所以电流的变化是可以忽略的。直到所加偏置电压能够使电子从左侧的价带隧穿到右侧材料的导带，即 qV》EC2−EV1=1.6 eV 之后，电流才会呈指数形式上升。这种单侧导电特性与 II 型带阶匹配一致，可广泛应用于 p-n 结。

为了进一步研究造成其开启电压的原因，本研究计算了 I 型和 II 型 2DLH 在不同偏置电压下的电子透射光谱，分别如图 4 和图 6 所示。对于 15-AGANR-I/13- AGANR-I，其积分区间的电子透射谱值保持为 0，直到负偏压大于-1.4 V。之后， 积分区间的电子透射峰面积继续增加，对应于图 3 中电流呈指数增长。当向系统施加正电压时也会发生类似的现象，其积分区间内的电子透射谱值保持为 0，直到正偏压大于 1.6 V。对于 11-GANR-I/13-GANR-I1B-1，其透射谱也清楚地显示了负导通电压为-1.6 V。同时，在正偏压下，透射谱中有一个小峰，这对应于其较小的电流。透射谱的这种演变也证实了 2DLH 的带阶匹配决定了器件在有限偏置下的传输特性。

图 4 15-AGANR-I/13-AGANR-I 在不同偏压下的电子透射谱。（a）-1.2 V； （b）1.2 V；（c）-1.4 V；（d）1.4V；（e）-1.6 V；（f）1.6 V；（g）-1.8 V；（h）1.8 V

图 5 11-GANR-I/13-GANR-I1B-1 在不同偏压下的电子透射谱。（a）-1.2 V； （b）1.2 V；（c）-1.4 V；（d）1.4V；（e）-1.6 V；（f）1.6 V；（g）-1.8 V；（h）1.8 V

图 6 两种二维横向异质结整流比随偏置电压的变化曲线

此外，作为数字电路重要的性能指标之一，我们还研究了其整流特性。其定义为 IV/I-V，式中 IV 和 I-V 分别为在偏置电压 V 和-V 下的电流值。值得注意的是，

通过调制的 GANR 异质结的整流比最高可达 15，大于由宽度调制的 GNR（20- GNR/17-GNR）的 7，如图 6 所示。这两种异质结构的电压-电流曲线与带阶匹配的结果都吻合较好。因此，我们可以通过使用不同的调制方法，有效地调节二维材料异质结的输运性质。04 小结

本研究使用三种不同的方法对 GANR 的电子性质进行了调制，I 型和 II 型异质结都可以通过纳米孔的形状、纳米带的宽度和掺杂位点及浓度的调控来实现。对于输运性质，两种典型的 I 型和 II 型二维材料异质结的的电流-电压特性与基于带阶匹配的结果高度相符。进一步的，本研究通过鸿之微Nanodcal 计算了器件的电子透射谱对其 I-V 特性进行了进一步的研究。所构建的 I 型和 II 型二维材料异 质结的电子透射谱均表现出了特征峰随着所加偏压的规律性演变。其积分区间内 的面积变化反映了电流大小的变化趋势，合理解释了电流的变化规律。本研究证 明了基于纳米孔的形状、纳米带的宽度和掺杂位点及浓度的多种调制方法能够有 效的实现二维材料异质结器件组分的筛选及性能调控，由同种材料形成的二维横 向异质结在电子器件中的应用中具有不可估量的潜力。